磁流

力線を用いて、磁場の方向を示すだけでなく、誘導の大きさを特徴付けることもできる。

我々は、特定の点で誘導ベクトルに垂直な領域の1cm 2を通るように、この時点での場の誘導に等しい線の数が通過するように、力の線を導くことに同意した。

場の誘導がより大きい場所では、力の線はより厚くなります。逆に、場の誘導がより小さく、より少なく、そして力の線であるところ。

このように、磁界の線の密度によって誘導のベクトルの大きさが判定され、線の方向でこのベクトルの方向が判定される。

直流とコイルの磁気スペクトルを観察すると、導体が除去されると、磁場の誘導が非常に迅速に減少することがわかる。

不等誘導の磁場異なる点は非均質と呼ばれます。不均一な磁場は、直線および円形電流の場、ソレノイドの外側の場、永久磁石の場などです。

すべて同じインダクション磁場ポイントは均質フィールドと呼ばれます。図形的には、磁性均質場は等間隔の平行な直線である力の線によって表される。

均一な磁場の一例は、長いソレノイドの内側の磁場であり、電磁石の近接した平行な平坦な磁極片の間の磁場でもある。

この回路を貫通する磁界の回路領域への誘導の積は、磁気誘導の磁束または単に磁束と呼ばれる。

定義は彼に与えられ、その性質を研究した英語の物理学者 - ファラデー。彼は、このコンセプトが、磁気的および電気的現象の統一的性質をより深く考えることを可能にすることを発見しました。

磁束を文字Φ、輪郭Sの面積、および誘導ベクトルBの方向と輪郭αの面積に対する法線nとの間の角度で表すと、以下の等式を書くことができる：

Ф=ÂScosαである。

磁束はスカラー量である。

任意の磁場の線の密度はその誘導と等しいので、磁束は、与えられた輪郭に浸透する力の全数に等しい。

磁場が変化すると、輪郭を貫通する磁束も変化する。磁場強度が増加すると、磁場強度は増加し、減衰は減少する。

SI系の磁束単位1 m2の領域を貫通して1 Wbと/ m2の誘導に均一な磁場であること、及び誘導のベクトルに垂直な流れを受けました。このようなユニットは、ウェーバーと呼ばれています

1WB = 1WB / m2÷1m²。

可変磁束は、閉じた電界線（渦電界）を有する電場。このような場は、外来的な力の作用として導体に現れる。この現象は電磁誘導と呼ばれ、起電力はEMF誘導となる。

加えて、磁束磁石全体（または磁場の他の任意の源）全体を特徴付けることが可能になる。したがって、磁気誘導によって任意の単一点でその作用を特徴付けることができる場合、磁束は完全になる。すなわち、これは磁場の第2の最も重要な特性であると言えるでしょう。したがって、磁気誘導が磁場の力特性として作用する場合、磁束はそのエネルギー特性である。

実験に戻って、我々はまた、コイルの各ターンは、別個の閉ループとして想像することができる。磁気誘導のベクトルの磁束が通過する同じ回路。この場合、誘導電流に注意する必要があります。従って、磁束の影響を受けて、閉じた導体内に電界が形成される。そして、この電場は電流を形成する。